Loi de l'osmométrie

En chimie physique, la loi de l'osmométrie, aussi appelée loi de van 't Hoff ou loi de la pression osmotique, est une loi relative au phénomène de l'osmose. Jacobus Henricus van 't Hoff l'énonça en 1886 et reçut en 1901 le premier prix Nobel de chimie « en reconnaissance des services extraordinaires qu’il a rendus par la découverte des lois de la dynamique chimique et de la pression osmotique dans les solutions ».

Cette loi est l'une des lois relatives aux propriétés colligatives des solutions chimiques, avec les trois énoncées par François-Marie Raoult à partir de 1878 : la loi de l'ébulliométrie, la loi de la cryométrie et la loi de la tonométrie (lois de Raoult). Ces quatre lois ont notamment permis d'établir des méthodes de détermination expérimentale de la masse molaire des espèces chimiques.

Énoncé de la loi

Cas général

Figure 1 - Pression osmotique et pression hydraulique.

Lorsque l'on place un solvant $s$ pur et une solution d'un soluté $\sigma$ quelconque dans le même solvant de part et d'autre d'une membrane semi-perméable (ne laissant passer que le solvant), le solvant migre spontanément à travers la membrane du compartiment A contenant le solvant pur vers le compartiment B contenant la solution (voir figure 1) : ce phénomène est appelé osmose. Au bout d'un certain temps la migration du solvant cesse et un équilibre s'établit entre les deux compartiments. À l'équilibre osmotique la membrane subit une pression plus importante de la part de la solution que de la part du solvant pur ; le solvant a donc migré du compartiment de plus faible pression, le compartiment A, vers celui de plus forte pression, le compartiment B.

La loi de van 't Hoff permet de calculer le surcroît de pression exercée par le compartiment contenant la solution dans le cas des solutions très diluées selon :

Loi de van 't Hoff, ou loi de l'osmométrie : $\Pi V=n_{\sigma }RT$

avec :

• $\Pi$ la pression osmotique (en Pa), c'est-à-dire le surcroît de pression exercée sur la membrane par la solution du compartiment B par rapport au solvant pur du compartiment A ;
• $V$ le volume de la solution du compartiment B (en m³) ;
• $n_{\sigma }$ la quantité (ou nombre de moles) de soluté en solution (en mol) ;
• $R$ la constante universelle des gaz parfaits (en J/(K·mol)) ;
• $T$ la température (en K).

La forme de cette loi rappelle celle des gaz parfaits $PV=nRT$. Elle est totalement indépendante des propriétés intrinsèques du solvant et du soluté. Quelles que soient les conditions opératoires $\Pi >0$, c'est donc toujours le compartiment B contenant la solution qui exerce la pression la plus importante sur la membrane.

En fonction de la concentration

En notant $c_{\sigma }$ la concentration molaire du soluté dans le compartiment B, avec la relation :

$c_{\sigma }={n_{\sigma } \over V}$

on peut également écrire :

Loi de l'osmométrie : $\Pi =c_{\sigma }RT$

Si les deux compartiments contiennent tous les deux une solution, de solutés qui peuvent être différents mais dans le même solvant, alors la pression osmotique totale exercée sur la membrane est égale à l'écart entre les pressions osmotiques exercées par les deux solutions. On note :

• $c_{\mathsf {A}}$ la concentration de soluté dans le compartiment A (en mol/m³) ;
• $c_{\mathsf {B}}$ la concentration de soluté dans le compartiment B (en mol/m³) ;
• $\Pi _{\mathsf {A}}$ la pression osmotique exercée par le compartiment A contenant la solution de concentration $c_{\mathsf {A}}$ lorsque le compartiment B contient le solvant pur ;
• $\Pi _{\mathsf {B}}$ la pression osmotique exercée par le compartiment B contenant la solution de concentration $c_{\mathsf {B}}$ lorsque le compartiment A contient le solvant pur ;

avec :

$\Pi _{\mathsf {A}}=c_{\mathsf {A}}RT$

$\Pi _{\mathsf {B}}=c_{\mathsf {B}}RT$

Figure 2 - Schéma illustrant les relations osmotiques entre une cellule et le milieu extérieur.

La pression osmotique totale exercée sur la membrane lorsque les deux compartiments contiennent une solution vaut, en prenant le compartiment B comme milieu de référence (par exemple le cytoplasme d'une cellule en biologie, voir figure 2) :

$\Pi =\Pi _{\mathsf {B}}-\Pi _{\mathsf {A}}=\left(c_{\mathsf {B}}-c_{\mathsf {A}}\right)RT$

Trois cas se présentent :

• si la concentration du compartiment B est inférieure à celle du compartiment A on a $\Pi <0$, c'est donc le milieu A qui exerce la plus grande pression sur la membrane et l'osmose s'effectue de B vers A ; le milieu A est dit hypertonique par rapport au milieu B ;
• si les concentrations de part et d'autre de la membrane sont égales, la pression osmotique est nulle et il n'y a pas d'osmose ; le milieu A est dit isotonique par rapport au milieu B ;
• si la concentration du compartiment B est supérieure à celle du compartiment A, on a $\Pi >0$, c'est donc le milieu B qui exerce la plus grande pression sur la membrane et l'osmose s'effectue de A vers B ; le milieu A est dit hypotonique par rapport au milieu B.

En fonction de la molalité

La loi de l'osmométrie peut également s'exprimer en fonction de la molalité $b_{\sigma }$ du soluté, qui représente la quantité de soluté pour 1 kg de solvant (en mol/kg) :

Loi de l'osmométrie : $\Pi =\rho _{s}RT\cdot b_{\sigma }$

avec $\rho _{s}$ la masse volumique du solvant pur à la température $T$ (en kg/m³).

Démonstration

Par définition, la molalité vaut :

$b_{\sigma }={n_{\sigma } \over m_{s}}$

avec :

• $m_{s}$ la masse de solvant (en kg) ;
• $n_{\sigma }$ la quantité de soluté (en mol).

En conséquence, on peut écrire :

$\Pi ={n_{\sigma } \over m_{s}}{m_{s} \over V}RT=b_{\sigma }{m_{s} \over V}RT$

Puisque l'on suppose que le soluté ne contribue que de façon négligeable aux propriétés de la solution, le ratio $m_{s}/V$ est assimilable à la masse volumique du solvant pur à la même température :

${m_{s} \over V}\approx \rho _{s}$

 

Pour un soluté dissociatif

Si le soluté se dissocie dans la solution liquide, comme par exemple un sel se dissociant en ions, l'expression de la loi est modifiée par le facteur de van 't Hoff $i$ :

Loi de van 't Hoff, ou loi de l'osmométrie : $\Pi V=i\cdot n_{\sigma }RT$

Démonstration

Cette loi n'est valable que sous les hypothèses suivantes :

• la quantité de soluté est négligeable devant celle du solvant dans la solution ;
• la solution liquide se comporte comme une solution idéale.

Contrairement à ce que l'on observe dans un équilibre de phases (par exemple dans le cas d'un équilibre liquide-vapeur), l'équilibre osmotique est atteint alors que les pressions exercées par les deux phases A et B sur la membrane sont différentes (voir figure 1). Soit :

• $P$ la pression exercée par le solvant du compartiment A sur la membrane ;
• $P+\Pi$ la pression exercée par la solution du compartiment B sur la membrane ;
• $\mu ^{*}$ le potentiel chimique du solvant pur ;
• $\mu$ le potentiel chimique du solvant en solution.

On a alors, à l'équilibre osmotique, l'égalité des potentiels chimiques du solvant pur en A et du même solvant dans la solution B :

(1) $\mu ^{*}\!\left(P\right)=\mu \!\left(P+\Pi \right)$

Cet équilibre étant à la température $T$ pour une fraction molaire de solvant $x_{s}$ en solution dans le compartiment B, le potentiel chimique du solvant en solution peut s'écrire, en considérant que la solution est idéale :

$\mu \!\left(P+\Pi \right)=\mu ^{*}\!\left(P+\Pi \right)+RT\,\ln x_{s}$

on réécrit la relation (1) :

(2) $\mu ^{*}\!\left(P\right)=\mu ^{*}\!\left(P+\Pi \right)+RT\,\ln x_{s}$

Ainsi si le solvant est pur dans le compartiment B, soit $x_{s}=1$, on a $\mu ^{*}\!\left(P\right)=\mu ^{*}\!\left(P+\Pi \right)$, ce qui impose que $\Pi =0$ : on retrouve la condition d'équilibre normale entre deux compartiments ayant le même contenu, à savoir que les pressions de part et d'autre de la membrane sont identiques.

La relation de Gibbs-Duhem donne la variation du potentiel chimique du solvant pur à température constante :

$\mathrm {d} \mu ^{*}={\bar {V}}^{*}\,\mathrm {d} P$

avec ${\bar {V}}^{*}$ le volume molaire du solvant pur. On peut donc intégrer, en considérant une faible variation de pression sur laquelle le volume molaire peut être considéré comme constant :

$\int _{P}^{P+\Pi }\mathrm {d} \mu ^{*}={\bar {V}}^{*}\int _{P}^{P+\Pi }\mathrm {d} P$

$\mu ^{*}\!\left(P+\Pi \right)-\mu ^{*}\!\left(P\right)={\bar {V}}^{*}\cdot \left(P+\Pi -P\right)=\Pi {\bar {V}}^{*}$

On peut par conséquent réécrire la relation (2) :

(3) $\Pi {\bar {V}}^{*}=-RT\,\ln x_{s}$

Considérant que la quantité de soluté $n_{\sigma }$ est négligeable devant celle du solvant $n_{s}$ dans la solution du compartiment B :

$n_{\sigma }\ll n_{s}$

soit $x_{\sigma }=1-x_{s}$ la fraction molaire du soluté :

$x_{\sigma }={n_{\sigma } \over n_{\sigma }+n_{s}}\approx {n_{\sigma } \over n_{s}}\approx 0$

alors par développement limité :

$\ln x_{s}=\ln \!\left(1-x_{\sigma }\right)\approx -x_{\sigma }\approx -{n_{\sigma } \over n_{s}}$

on réécrit la relation (3) :

$\Pi n_{s}{\bar {V}}^{*}=RTn_{\sigma }$

Pour la même raison, on peut considérer que $V=n_{s}{\bar {V}}^{*}$ est le volume de la solution dans le compartiment B. On obtient finalement la loi de l'osmométrie :

Loi de van 't Hoff, ou loi de l'osmométrie : $\Pi V=n_{\sigma }RT$

Applications

Osmométrie, détermination de la masse molaire du soluté

L'osmométrie est une technique permettant de déterminer la masse molaire d'un soluté.

On considère deux compartiments séparés par une membrane semi-perméable (voir figure 1). Chaque compartiment est équipé d'un tube montant verticalement, les deux tubes sont en équilibre gazeux permanent. L'un des compartiments (compartiment A) est rempli de solvant pur de masse volumique $\rho$, l'autre (compartiment B) d'une solution dans le même solvant d'un soluté à la concentration massique $\gamma _{\sigma }$ (masse $m_{\sigma }$ de soluté dans un volume $V$ de solution). Le remplissage des deux compartiments s'effectue de façon que les liquides se situent initialement à la même hauteur dans les tubes. Le solvant migre par osmose à travers la membrane du compartiment A vers le compartiment B. Lorsque l'équilibre osmotique est établi, la hauteur du liquide dans le tube B est plus grande que la hauteur du liquide dans le tube A. On mesure l'écart $\Delta h$ entre les deux hauteurs. La pression osmotique vaut $\Pi =\rho g\Delta h$.

Démonstration

On note :

• $c_{\sigma }$ la concentration molaire du soluté en solution ;
• $m_{\sigma }$ la masse de soluté en solution ;
• $M_{\sigma }$ la masse molaire du soluté ;
• $n_{\sigma }$ la quantité de soluté en solution ;
• $V$ le volume de la solution ;
• $\gamma _{\sigma }$ la concentration massique du soluté en solution ;

avec les relations, par définition :

$m_{\sigma }=M_{\sigma }n_{\sigma }$

$c_{\sigma }={n_{\sigma } \over V}={m_{\sigma } \over M_{\sigma }V}$

$\gamma _{\sigma }={m_{\sigma } \over V}=M_{\sigma }{n_{\sigma } \over V}=M_{\sigma }c_{\sigma }$

La loi de l'osmométrie :

$\Pi =c_{\sigma }RT$

permet donc d'écrire :

$M_{\sigma }={m_{\sigma }RT \over \Pi V}$

ainsi que :

(a) $\Pi M_{\sigma }=\gamma _{\sigma }RT$

On suppose que la quantité de solvant passant par osmose à travers la membrane du compartiment A vers le compartiment B est suffisamment faible pour ne pas modifier la concentration initiale $\gamma _{\sigma }$ du soluté dans le compartiment B (la variation de volume induite est négligeable).

On note :

• $P^{\circ }$ la pression commune aux interfaces liquide-gaz des deux tubes ;
• $h_{\mathsf {A}}$ et $h_{\mathsf {B}}$ les hauteurs de liquide respectives dans le tube A et le tube B à l'équilibre osmotique (avec $h_{\mathsf {B}}>h_{\mathsf {A}}$).

On considère que le soluté est suffisamment dilué en solution pour que le solvant et la solution aient la même masse volumique $\rho$. Les pressions exercées de part et d'autre de la membrane à l'équilibre osmotique valent respectivement pour le compartiment A et le compartiment B, en vertu de la loi de l'hydrostatique :

$P=P^{\circ }+\rho gh_{\mathsf {A}}$

$P+\Pi =P^{\circ }+\rho gh_{\mathsf {B}}$

On a par conséquent :

(b) $\Pi =\rho g\left(h_{\mathsf {B}}-h_{\mathsf {A}}\right)=\rho g\Delta h$

avec :

• $g$ l'accélération de la pesanteur ;
• $\Delta h=h_{\text{B}}-h_{\text{A}}>0$.

Avec les relations (a) et (b) on obtient :

$M_{\sigma }={\gamma _{\sigma }RT \over \rho g\Delta h}$ Si tous les termes à droite des deux expressions de $M_{\sigma }$ ainsi déterminées sont exprimés dans les unités du système international d'unités, la masse molaire obtenue est exprimée en kg/mol. Les masses molaires étant généralement exprimées en g/mol, il est nécessaire d'introduire un facteur de conversion.

 

La masse molaire $M_{\sigma }$ du soluté, en g/mol, est obtenue selon :

Masse molaire du soluté : $M_{\sigma }=1\;000{m_{\sigma }RT \over \Pi V}=1\;000{\gamma _{\sigma }RT \over \rho g\Delta h}$

avec $g$ l'accélération de la pesanteur.

Exemple 1

On prépare une solution de 7,68 mg de β-carotène dans du chloroforme. Le volume de la solution est de 10 ml. La pression osmotique mesurée est de 3,542 kPa à 25 °C. On a donc, en unités SI :

• $m_{\beta }$ = 7,68 × 10⁻³ g ;
• $\Pi$ = 3 542 Pa ;
• $V$ = 10 × 10⁻⁶ m³ ;
• $T$ = 298,15 K.

La quantité de β-carotène est de :

$n_{\beta }={\Pi V \over RT}={3\,542\times 10\times 10^{-6} \over 8{,}314\times 298{,}15}$ = 1,429 × 10⁻⁵ mol

La masse molaire du β-carotène est de :

$M_{\beta }={m_{\beta } \over n_{\beta }}={7{,}68\times 10^{-3} \over 1{,}429\times 10^{-5}}$ = 537 g/mol

Pour rappel, les formules données précédemment ne sont valables que si la concentration $\gamma _{\sigma }$ de soluté est très faible. Pour étendre le domaine d'application de la loi de l'osmométrie à des solutions non idéales, la formule est étendue sous forme d'une équation du viriel :

${\Delta h \over \gamma _{\sigma }}={RT \over M_{\sigma }\rho g}\left(1+B_{2}{\gamma _{\sigma } \over M_{\sigma }}+B_{3}\left({\gamma _{\sigma } \over M_{\sigma }}\right)^{2}+\cdots \right)$

Les coefficients $B_{i}$ sont appelés coefficients du viriel osmotiques. Cette expression est généralement tronquée au deuxième terme :

${\Delta h \over \gamma _{\sigma }}={RT \over M_{\sigma }\rho g}\left(1+B_{2}{\gamma _{\sigma } \over M_{\sigma }}\right)$

On fait alors une série de mesures de $\Delta h$ en faisant varier $\gamma _{\sigma }$ à température constante. On trace ensuite le rapport ${\Delta h \over \gamma _{\sigma }}$ en fonction de $\gamma _{\sigma }$ (voir figure 3). Le segment de droite obtenu est extrapolé à $\gamma _{\sigma }=0$ : l'ordonnée à l'origine vaut ${RT \over M_{\sigma }\rho g}$ et permet de déterminer $M_{\sigma }$ (on fera attention aux unités des diverses grandeurs).

Figure 3 - Détermination de la masse molaire du PVC par osmométrie.

Exemple 2

La pression osmotique de plusieurs solutions de PVC dans du cyclohexane (masse volumique 980 kg/m³) est mesurée à 298 K (25 °C).

Pression osmotique de solutions de PVC

$\gamma _{\sigma }$ (g/l)	$\Delta h$ (cm)	${\Delta h \over \gamma _{\sigma }}$ (cm·l/g)
1,00	0,28	0,28
2,00	0,71	0,36
4,00	2,01	0,503
7,00	5,10	0,739
9,00	8,00	0,889

On trace le graphe ${\Delta h \over \gamma _{\sigma }}=\operatorname {f} \left(\gamma _{\sigma }\right)$, on obtient une droite de pente positive que l'on extrapole à $\gamma _{\sigma }=0$ (voir Figure 3). L'ordonnée à l'origine ainsi déterminée vaut ${RT \over M_{\sigma }\rho g}$ = 0,21 cm·l/g, d'où l'on déduit que $M_{\mathsf {PVC}}$ = 1,2 × 10⁵ g/mol.

Osmose inverse, purification du solvant

On considère le même dispositif que pour l'osmométrie (voir figure 1), mais l'on supprime l'équilibre gazeux entre les deux tubes, ce qui permet d'appliquer des pressions différentes aux deux compartiments. La pression $\Pi$ est la pression supplémentaire qu'il faut exercer dans le compartiment B, celui de la solution, pour ramener la hauteur de liquide dans le tube B à la hauteur du liquide dans le tube A, celui du solvant pur (voir figure 4).

Démonstration

On note :

• $P^{\circ }$ la pression exercée dans le ciel du compartiment A ;
• $h_{\mathsf {A}}$ et $h_{\mathsf {B}}$ les hauteurs de liquide respectives dans le tube A et le tube B.

On applique la pression $P^{\circ }+\Pi$ au ciel du compartiment B. Les pressions exercées de part et d'autre de la membrane valent alors respectivement pour le compartiment A et le compartiment B :

$P=P^{\circ }+\rho gh_{\mathsf {A}}$

$P+\Pi =P^{\circ }+\Pi +\rho gh_{\mathsf {B}}$

En conséquence :

$P=P^{\circ }+\rho gh_{\mathsf {A}}=P^{\circ }+\rho gh_{\mathsf {B}}$

$h_{\mathsf {A}}=h_{\mathsf {B}}$

$\Delta h=h_{\mathsf {B}}-h_{\mathsf {A}}=0$

 

Figure 4 - En appliquant une surpression égale à la pression osmotique dans le compartiment contenant la solution (vert à droite), la hauteur de liquide dans ce compartiment s'aligne avec celle dans le compartiment contenant le solvant pur (bleu à gauche).

C'est le principe de l'osmose inverse : en exerçant une pression plus élevée dans le compartiment B contenant une solution que dans le compartiment A contenant le solvant, l'écart de pression étant supérieur à la pression osmotique, le solvant passe à travers la membrane semi perméable du compartiment B vers le compartiment A, donc dans le sens inverse de l'osmose. Ceci permet d'extraire le solvant de la solution et de le purifier. L'osmose inverse est notamment utilisée dans le dessalement de l'eau de mer : la pression osmotique de l'eau de mer (3 % en masse de chlorure de sodium dans l'eau) est de 25 bar, le dessalement se fait en appliquant une pression comprise entre 40 et 80 bar dans le compartiment contenant l'eau de mer. L'eau extraite de l'autre compartiment, à basse pression, est adoucie et potable.

Notes et références

Bibliographie

• Détermination des poids moléculaires : mémoires de MM. Avogadro, Ampère, Raoult, van 't Hoff, D. Berthelot, Gauthier-Villars, 1938 (lire en ligne), sur Gallica.
• Paul Arnaud, Françoise Rouquérol, Gilberte Chambaud, Roland Lissillour, Abdou Boucekkine, Renaud Bouchet, Florence Boulc'h et Virginie Hornebecq, Chimie générale : Cours avec 330 questions et exercices corrigés et 200 QCM, Dunod, coll. « Les cours de Paul Arnaud », 2016, 8^e éd., 672 p. (ISBN 978-2-10-074482-4, lire en ligne), p. 340-341.
• Peter William Atkins et Julio De Paula, Chimie Physique, De Boeck Supérieur, 2013, 4^e éd., 1024 p. (ISBN 9782804166519, lire en ligne), p. 173-176.
• Peter William Atkins, Éléments de chimie physique, De Boeck Supérieur, 1998, 512 p. (ISBN 978-2-7445-0010-7, lire en ligne), p. 138-141.
• Peter William Atkins, Loretta Jones et Leroy Laverman (trad. de l'anglais), Principes de chimie, Louvain-la-Neuve, De Boeck Supérieur, 2017, 4^e éd., 1088 p. (ISBN 978-2-8073-0638-7, lire en ligne), p. 390-393.
• Mohamed Ayadim et Jean-Louis Habib Jiwan, Chimie générale, Louvain, Presses universitaires de Louvain, coll. « Cours universitaires », 2013, 376 p. (ISBN 978-2-87558-214-0, lire en ligne), p. 262-266.
• Danielle Baeyens-Volant, Pascal Laurent et Nathalie Warzée, Chimie des solutions : Exercices et méthodes, Dunod, coll. « Chimie générale », 2017, 320 p. (ISBN 978-2-10-076593-5, lire en ligne), p. 33-36.
• Jean-Pierre Corriou, Thermodynamique chimique : Définitions et relations fondamentales, vol. J 1025, Techniques de l'ingénieur, coll. « base documentaire : Thermodynamique et cinétique chimique, pack Opérations unitaires. Génie de la réaction chimique, univers Procédés chimie - bio - agro », 1984, 19 p. (lire en ligne), p. 19.
• Claude Friedli, Chimie générale pour ingénieur, Lausanne/Paris, PPUR presses polytechniques, 2002, 747 p. (ISBN 2-88074-428-8, lire en ligne), p. 312-314.
• John C. Kotz et Paul M. Treichel Jr (trad. de l'anglais), Chimie des solutions, Bruxelles/Issy-les-Moulineaux, De Boeck Supérieur, coll. « Chimie générale », 2006, 358 p. (ISBN 978-2-8041-5232-1, lire en ligne), p. 34-36.
• Claude Strazielle, Caractérisation par la détermination des masses moléculaires, vol. PE 595, Techniques de l'ingénieur, 1984 (lire en ligne), p. 1-5.

Articles connexes

• Équilibre de phases
• Lois de Raoult
  • Loi de l'ébulliométrie
  • Loi de la cryométrie
  • Loi de la tonométrie
• Osmomètre
• Osmose
• Propriété colligative